Трубка Крукса

Вопрос по трубке Крукса.
Почему при том, что  есть синеватое анодное свечение сбоку, есть зеленоватое сечение со стороны мешени? Излишки?

Трубка Томсона

Рис. 1. ОТНОШЕНИЕ ЗАРЯДА К МАССЕ. Трубка, использованная английским физиком Дж.Томсоном для определения отношения заряда к массе для катодных лучей. Эти опыты привели к открытию электрона.

Открытие электрона. Экспериментальные данные, связанные с образованием химических соединений, подтверждали существование "атомных" частиц и позволили судить о малых размерах и массе отдельных атомов. Однако реальная структура атомов, в том числе и существование еще меньших частиц, составляющих атомы, оставалась неясной до открытия Дж.Дж.Томсоном электрона в 1897. До той поры атом считался неделимым и различие в химических свойствах различных элементов не имело своего объяснения. Еще до открытия Томсона был выполнен ряд интересных экспериментов, в которых другие исследователи изучали электрический ток в стеклянных трубках, наполненных газом при низких давлениях. Такие трубки, названные трубками Гейсслера по имени немецкого стеклодува Г.Гейсслера (1815-1879), который первым начал изготовлять их, испускали яркое свечение, будучи подключены к высоковольтной обмотке индукционной катушки. Этими электрическими разрядами заинтересовался У.Крукс (1832-1919), который установил, что характер разряда в трубке меняется в зависимости от давления, и разряд полностью исчезает при высоком вакууме. Более поздние исследования Ж.Перрена (1870-1942) показали, что вызывающие свечение "катодные лучи" представляют собой отрицательно заряженные частицы, которые движутся прямолинейно, но могут отклоняться магнитным полем. Однако заряд и масса частиц оставались неизвестны и было неясно, одинаковы ли все отрицательные частицы. Огромной заслугой Томсона явилось доказательство того, что все частицы, образующие катодные лучи, тождественны друг другу и входят в состав вещества. С помощью разрядной трубки особого типа, изображенной на рис. 1, Томсон измерил скорость и отношение заряда к массе частиц катодных лучей, позднее названных электронами. Электроны вылетали из катода под действием высоковольтного разряда в трубке. Через диафрагмы D и E проходили только те из них, что летели вдоль оси трубки.

В нормальном режиме эти электроны попадали в центр люминесцентного экрана. (Трубка Томсона была первой "электронно-лучевой трубкой" с экраном, предшественницей телевизионного кинескопа.) В трубке находилась также пара пластин электрического конденсатора, которые, если на них подавалось напряжение, могли отклонять электроны. Электрическая сила FE, действующая на заряд e со стороны электрического поля E, дается выражением FE = eE. Кроме того, в той же области трубки с помощью пары катушек с током могло создаваться магнитное поле, способное отклонять электроны в противоположном направлении. Сила FH, действующая со стороны магнитного поля H, пропорциональна напряженности поля, скорости частицы v и ее заряду e: FH = Hev. Томсон отрегулировал электрическое и магнитное поля так, чтобы полное отклонение электронов было равно нулю, т.е. электронный пучок вернулся в первоначальное положение. Поскольку в этом случае обе силы FE и FH равны, скорость электронов дается выражением
v = E/H. Томсон установил, что эта скорость зависит от напряжения на трубке V и что кинетическая энергия электронов mv2/2 прямо пропорциональна этому напряжению, т.е. mv2/2 = eV. (Отсюда термин "электрон-вольт" для энергии, приобретаемой частицей с зарядом, равным заряду электрона при ускорении разностью потенциалов 1 В.) Комбинируя это уравнение с выражением для скорости электрона, он нашел отношение заряда к массе:

Эти опыты позволили определить отношение e/m для электрона и дали приближенное значение заряда e. Точно величина e была измерена Р.Милликеном, который в своих опытах добивался, чтобы заряженные капельки масла висели в воздухе между пластинами конденсатора. В настоящее время характеристики электрона известны с большой точностью:

Таким образом, масса электрона значительно меньше массы атома водорода:

Эксперименты Томсона показали, что электроны в электрических разрядах могут возникать из любого вещества. Поскольку все электроны одинаковы, элементы должны различаться лишь числом электронов. Кроме того, малая величина массы электронов указывала на то, что масса атома сосредоточена не в них. Масс-спектрограф Томсона. Вскоре и оставшуюся часть атома с положительным зарядом удалось наблюдать с помощью той же, хотя и модифицированной, разрядной трубки, позволившей открыть электрон. Уже первые эксперименты с разрядными трубками показали, что если катод с отверстием помещается посередине трубки, то через "канал" в катоде проходят положительно заряженные частицы, вызывая свечение люминесцентного экрана, расположенного в противоположном от анода конце трубки. Эти положительные "каналовые лучи" тоже отклонялись магнитным полем, но в направлении, противоположном электронам. Томсон решил измерить массу и заряд этих новых лучей, также используя для отклонения частиц электрическое и магнитное поля. Его прибор для изучения положительных лучей, "масс-спектрограф", схематически изображен на рис. 2. Он отличается от прибора, представленного на рис. 1, тем, что электрическое и магнитное поля отклоняют частицы под прямым углом друг к другу, а потому "нулевое" отклонение получить не удается. Положительно заряженные атомы на пути между анодом и катодом могут потерять один или несколько электронов, и по этой причине могут ускоряться до различных энергий. Атомы одного типа с одинаковыми зарядом и массой, но с некоторым разбросом конечных скоростей, вычертят на люминесцентном экране или фотопластинке кривую линию (отрезок параболы). При наличии атомов с различной массой более тяжелые атомы (с тем же зарядом) будут отклоняться от центральной оси слабее, чем более легкие. На рис. 3 приведена фотография парабол, полученных на масс-спектрографе Томсона. Самая узкая парабола соответствует самому тяжелому однократно ионизованному атому (атому ртути), у которого выбит один электрон. Две самые широкие параболы соответствуют водороду, одна - атомарному H+, а другая - молекулярному H2+, причем оба однократно ионизованы. В некоторых случаях теряются два, три и даже четыре заряда, однако атомарный водород никогда не наблюдался ионизованным более чем однократно. Данное обстоятельство было первым указанием на то, что в атоме водорода только один электрон, т.е. это самый простой из атомов.

Рис. 2. МАСС-СПЕКТРОГРАФ, использовавшийся Томсоном для определения относительных значений массы различных атомов по отклонению положительных лучей в магнитном и электрическом полях.

Рис. 3. МАСС-СПЕКТРЫ, фотоснимки с распределением ионизованных атомов пяти веществ, полученные в масс-спектрографе. Чем больше масса атомов, тем меньше отклонение.

Модель атома Томсона. Дж. Томсон, внесший огромный вклад в экспериментальное изучение строения атома, стремился найти модель, которая позволила бы объяснить все его известные свойства. Поскольку преобладающая доля массы атома сосредоточена в его положительно заряженной части, он принял, что атом представляет собой сферическое распределение положительного заряда радиусом примерно 10-10 м, а на его поверхности находятся электроны, удерживаемые упругими силами, позволяющими им колебаться (рис. 4). Суммарный отрицательный заряд электронов в точности компенсирует положительный заряд, так что атом электрически нейтрален. Электроны находятся на сфере, но могут совершать простые гармонические колебания относительно положения равновесия. Такие колебания могут происходить лишь с определенными частотами, которым соответствуют узкие спектральные линии, наблюдающиеся в газоразрядных трубках. Электроны можно довольно легко выбить с их позиций, в результате чего возникают положительно заряженные "ионы", из которых состоят "каналовые лучи" в опытах с масс-спектрографом. X-лучи соответствуют очень высоким обертонам основных колебаний электронов. Альфа-частицы, возникающие при радиоактивных превращениях, - это часть положительной сферы, выбитая из нее в результате какого-то энергичного разрывания атома.

Рис. 4. АТОМ, согласно модели Томсона. Электроны удерживаются внутри положительно заряженной сферы упругими силами. Те из них, которые находятся на поверхности, могут довольно легко "выбиваться", оставляя ионизованный атом.

Однако эта модель вызывала ряд возражений. Одно из них было связано с тем, что, как обнаружили спектроскописты, измерявшие линии испускания, частоты этих линий не являются простыми кратными низшей частоты, как должно быть в случае периодических колебаний заряда. Вместо этого они сближаются с увеличением частоты, как если бы стремились к пределу. Уже в 1885 И.Бальмеру (1825-1898) удалось найти простую эмпирическую формулу, связывающую частоты линий видимой части спектра водорода:

где n - частота, c - скорость света (3*10 8 м/с), n - целое число и RH - некий постоянный множитель. Согласно этой формуле, в данной серии спектральных линий водорода должны отсутствовать линии с длиной волны l меньше 364,56 нм (или с более высокими частотами), отвечающей n = Ґ. Так оно и оказалось, и это стало серьезным возражением против модели атома Томсона, хотя и делались попытки объяснить расхождение различием упругих возвращающих сил для разных электронов. Исходя из модели атома Томсона, было также крайне трудно объяснить испускание атомами рентгеновского или гамма-излучения. Затруднения в модели атома Томсона вызвало и отношение e/m заряда к массе для атомов, потерявших свои электроны ("каналовых лучей"). Самый простой атом - атом водорода с одним электроном и сравнительно массивной сферой, несущей один положительный заряд. Значительно раньше, в 1815, У.Праут высказал предположение, что все более тяжелые атомы состоят из атомов водорода, и было бы понятно, если бы масса атома возрастала пропорционально числу электронов. Однако измерения показали, что отношение заряда к массе для разных элементов неодинаково. Например, масса атома неона примерно в 20 раз больше массы атома водорода, тогда как заряд составляет лишь 10 единиц положительного заряда (у атома неона 10 электронов). Дело обстояло так, как если бы положительный заряд имел переменную массу или же электронов было действительно 20, но 10 из них находились внутри сферы.

Опыты Резерфорда по рассеянию. Затем возникла еще одна трудность. В 1903 Ф.Ленард (1862-1947) ставил опыты с прохождением пучка быстрых электронов сквозь тонкие металлические фольги. В модели атома Томсона почти все пространство заполнено веществом (положительно заряженной частью атома), а потому можно было думать, что сквозь фольгу сможет проникать лишь очень мало электронов. Ленард же обнаружил, что сквозь фольгу проходят почти все электроны. Хотя в эксперименте имелись трудности, связанные с малой массой бомбардирующих частиц, Ленард выдвинул предположение, что масса атома сосредоточена в "динамиде" - его центральной области, значительно меньшей, чем предполагалось. Решающий эксперимент, совершенно изменивший представления о пространственной структуре атома, был проведен Э.Резерфордом и его сотрудниками Х.Гейгером (1882-1945) и Э.Марсденом (1889-1970). Вместо электронов они использовали альфа-частицы, т.к. благодаря своей большей массе (в 7350 раз больше массы электрона) эти частицы не претерпевают заметного отклонения при столкновении с атомными электронами, что позволяет регистрировать только столкновения с положительной частью атома. В качестве источника альфа-частиц был взят радий, а частицы, претерпевавшие рассеяние в тонкой металлической фольге, например золотой, регистрировались по "сцинтилляционным" вспышкам на экране из сульфида цинка, находящемся в затемненной комнате. Схема опыта представлена на рис. 5.

Рис. 5. РАССЕЯНИЕ АЛЬФА-ЧАСТИЦ. Используя прибор такого типа с альфа-частицами, испускаемыми радием, Э.Резерфорд установил, что, хотя основная часть частиц проходит сквозь золотую фольгу, на большие углы рассеивается больше частиц, чем должно быть в соответствии с томсоновской моделью атома. Это было истолковано как указание на то, что в центре атома находится малое ядро.

Согласно модели Томсона, практически все альфа-частицы должны оказываться в пределах очень малого угла относительно своего первоначального направления, поскольку большую часть времени они должны были бы проходить в области почти равномерно распределенного положительного заряда. Хотя результаты Резерфорда согласовались с ожидаемым распределением в области малых отклонений, было зарегистрировано очень много отклонений на углы, гораздо большие, чем предсказывала модель атома Томсона. Столь большие отклонения можно было объяснить лишь тем, что положительная "сердцевина" атома значительно меньше размеров его электронной структуры и, следовательно, альфа-частицы могут очень близко подходить к этой малой положительной сердцевине, встречая при этом очень большие кулоновские силы. Опыты Резерфорда убедительно показали, что весь атом, кроме очень малой массивной сердцевины, или "ядра", как и предполагал Ленард, почти полностью пуст (?!!!). Исходя из полученных им экспериментальных данных, Резерфорд заключил, что диаметр ядра атома золота составляет не более 6*10-15 м - значение, довольно близкое к современному. Резерфорду удалось, упрощенно рассматривая ядро как точечный центр рассеяния, на основе только электростатики и механики Ньютона вывести формулу для углового распределения рассеянных частиц. Между альфа-частицей с массой M и зарядом 2e, где e - заряд электрона, и ядром с зарядом Ze, где Z - атомный номер элемента, из которого состоит рассеивающее вещество, действует сила электростатического отталкивания 2Ze2/r2, где r - расстояние между зарядами. Угол j, на который происходит рассеяние, зависит от параметра столкновения p, т.е. минимального расстояния, на котором частица прошла бы мимо ядра, если бы не отклонилась. Как видно из рис. 6, наибольшему углу отклонения отвечает наименьший параметр столкновения. Доля альфа-частиц, отклоняющихся на угол j и более, дается выражением

где n - число атомов в 1 см3, t - толщина фольги, M и v - масса и скорость альфа-частицы и Z - заряд ядра. Этот закон рассеяния Резерфорда чаще записывают в виде доли частиц df, которая рассеивается в телесный угол dw в интервале углов от j до j + dj:

Рис. 6. РАССЕЯНИЕ АЛЬФА-ЧАСТИЦ. а - томсоновская модель атома; б - резерфордовская модель атома с малым плотным ядром.

Магнетизм и электростатика

Опять демонстрация принцип нахождения электрического заряда на по верхности металлической клетки

Немного Юмора и дальше к Попову

Немного о когерере.
Их существует два вида - на металлических опилках и ртути.
Основная цел - это показать то, как реагируют опилки на искровой разряд.

Вот схема радио Попова с когерером наполненным железными опилками.

Где-то с 12 минуты можно про принцип посмотреть...

XLIV. О проводимости несплошных проводящих веществ*

Эдуард Бранли

Г-н Крофт [KroftJ, а затем и г-н Минчин [Minchin] демонстрировали 8 Лондонском физическом обществе 27 октября и 24 ноября 1893 года один опыт, который я доложил уже Академии некоторое время тому назад (24 ноября 1890 и 12 января 1891 г.) -об особенной проводимости металлических поронжов, находящихся под электрическим влиянием. Оливер , Лодж предложил недавно объяснение этого опыта (Phil. Mag., январь 1894 г.).

Чтобы избежать разногласий, которые могли бы возникнуть из-за недостаточного знакомства с этими явлениями, мне представляется необходимым кратко резюмировать основные факты, которые я обнаружил и которые до настоящего времени не были собраны.

I. Наблюдавшиеся вещества. 1.-Металлические опилки или порошки, помещенные в изолирующей трубке; распыленный металл, наложенный очень тонким слоем на изолирующую пластинку 2 -Смесь проводящих и изолирующих порошков, заключенных в эбонитовую трубку и подвергавшихся в некоторых случаях большому давлению. 3.-Затвердевшие смеси, полученные плавлением распыленных проводников и изоляторов, сформированные в виде пластинок или цилиндров и имеющие часто плотность и твердость мрамора (металлы, смешанные с серой, смолой, бальзамами, озокеритом, воском и т. д ). 4.-Несплошные проводники различного рода.

П. Постановка опыта. К концам исследуемого тела прилегают два металлических проводника, присоединенных к элементу Даниэля. Увеличение проводимости достигается либо присоединением на мгновение концов столба к двум полюсам батареи, состоящей из большого числа элементов, или электрическими разрядами- на расстоянии, либо путем контакта с заряженным конденсатором, или с проводом, на который действует катушка. Независимо от того, замкнута или разомкнута цепь, существенно только, чтобы вещество было соединено с проводниками.

1 {Comptes Rendus, 118, 348, 1894}.

Если чувствительное вещество заключено в металлическую коробку, то никакого действия не будет, если только из этой коробки не выходит какой-либо проводник, присоединенный к веществу.

III. Характер проводимости. Проводимость делается зачастую очень большой, она увеличивается с усилением воздействия и может сохраняться несколько дней. После того как была получена и исчезла первоначальная проводимость, оказывается достаточным уже значительно более слабое электрическое воздействие, чем то, которое произвело первоначальный эффект, а чувствительность в отношении проводимости тогда поразительна. Толчок-в некоторых случаях, а нагревание-во всех случаях - заставляют эту проводимость очень быстро исчезнуть. Иногда достаточно уже небольшого повышения температуры.

Повторив в последние дни эти опыты, я встретился с разнообразными результатами, которые мне кажутся достойными внимания. Я привожу два опыта.

1. Я смог сделать проводник из смеси одной части графита [plombagine] и 10 частей порошка ликоподия (по весу), сильно сдавленной между щечками тисков. То же получилось для смеси из 2 г измельченной меди и 10 г порошка ликоподия (толщина проводящего слоя после сжатия была 2 мм).

В этом последнем случае, при постепенном увеличении пропорции порошка ликоподия, проводимость неизменно уменьшалась, она продолжала существовать лишь очень короткое время после своего возникновения и, наконец, она переставала появляться даже после сильных разрядов конденсатора.

2. До сих пор единственным наблюденным мною эффектом от нагревания было безвозвратное уничтожение проводимости, приобретенной под влиянием электричества. В нескольких случаях я смог выявить спонтанное возвращение проводимости, исчезнувшей под влиянием теплоты. Возьмем твердый цилиндр из тонких алюминиевых опилок, перемешанных с равным количеством расплавленной серы. Проводимость отсутствует. Смесь становится проводящей при контакте с обкладкой слегка заряженного конденсатора. Проводимость совершенно исчезает при нагревании. Если удалить источник тепла, то проводимость через несколько минут возвращается: эти изменения повторялись много раз. Если после того, как проводимость исчезла, нагревать смесь в течение минуты, то приходится выжидать больше пяти минут, чтобы проводимость снова возвратилась. Нужно ожидать еще дольше - если нагревание продолжалось больше двух минут, после исчезновения проводимости. Если нагревание продолжалось три минуты, то проводимость более не появляется.

Если принять во внимание совокупность всех фактов, то, мне кажется, две гипотезы могут объяснить эти явления:

либо 1 -изолятор, находящийся между проводящими частицами, под временным воздействием тока высокого напряжения становится проводником - различные наблюдавшиеся явления характеризуют проводимость изолятора,

либо 2-можно считать доказанным отсутствие необходимости контакта частиц проводника для того, чтобы мог пройти даже слабый электрический ток; расстояние, до которого электрическая проводимость сохраняется, зависит от энергии предшествующих электрических воздействий. В этом случае изолятор необходим, главным образом, для поддержания известного расстояния между частицами.

XLV. Заметка из «Nature»*

в письме, адресованном в редакцию журнала «ElectrJcian», проф. Элигю Томсон сообщает об интересном и довольно забавном случае, с которым он недавно столкнулся и который может служить иллюстрацией принципа, лежащего в основе прибора для обнаружения электрических колебаний, изобретенного проф. Оливером Лоджем и названного им «когерер». Напомним, что действие «когерера» основано на изменении сопротивления «плохого контакта» между алюминиевой пластинкой и железной проволокой под действием электрических колебаний в цепи, частью которой он является. До сведения проф. Томсона дошло, что некий владелец гальванопластической мастерской в Филадельфии обнаружил, что серебрение не может производиться во время грозы и что если пластинки оставались включёнными до следующего утра, а в течение ночи случалась гроза, то работа неизменно оказывалась испорченной. Проф. Томсон говорит: «Я был настроен скептически, и выразил сомнение в возможности подобных эффектов. Меня уговорили посетить эту гальванопластическую мастерскую, которая оказалась очень небольшой, и я лично расспросил хозяина относительно обстоятельств, при которых наблюдалось описанное явление. Принимая во внимание его очевидную неосведомленность в области электричества я склонен полагать, что его заявление вполне соответствует истине, а именно - если во время его работы наступала гроза, то его батареи (элементы Сми [Smee]) вели себя так, как если бы они были закорочены, и выделение металла происходило чересчур быстро. Секрет выяснился при осмотре его контактов. Соединение батарей с ваннами осуществлялось при помощи ряда плохих контактов, которые при обычных условиях обеспечивали высокое сопротивление. Я сразу заметил, что он фактически работал через значительное сопротивление, имея большой излишек мощности. При этих условиях удар молнии должен вызвать сцепление [coherence] плохо контактирующих поверхностей и повысить проводимость настолько, что получался избыточный ток с вытекающим отсюда слишком быстрым отложением серебра. Зтот случай наводит на мысль о возможности приложения остроумного прибора, изобретенного доктором Лоджем, для исследования волн, распространяющихся во время грозы, о которых мы пока почти ничего не знаем».

1 {Том 50, стр. 305, 1894}.

Инициация электрическим зарядом вихревого движения

Итак тема ИНИЦИАЦИЯ ДВИЖЕНИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ЗАРЯДА ПО ПОВЕРХНОСТИ ВИХРЕВОГО ДВИЖЕНИЯ ПРЕДМЕТОВ ДИЭЛЕКТРИКА, МОЛЕКУЛ, АТОМОВ и КАК СЛЕДСТВИЕ ЭТОГО ДВИЖЕНИЕ ПОЯВЛЕНИЕ ТЕПЛОВОЙ И МАГНИТНОЙ ЭНЕРГИИ.

Посмотрим видео

Итак мы видим, что перемещение электрических зарядов (частиц) заставляет вращаться стакан.
Почему это вращение происходит?
Потому что молекулы стакана имеют электрические полюса.
Под действием сил Кулона перемещающиеся электрические частицы (заряды) своим электрическим полям заставляют совершать  движение самого стакана.

Итак, представим, что в ионном приборе у нас не стакан диэлектрик, а молекула газа. Скажем-водород. Молекула водорода имеет электрический полюс. Движение электрических частиц по молекуле волорода заставляет эту молекулу совершать вихревое движение.

Пример того, что молекула воздуха, имеющая электрическую полярность, под действием перемещения электрических (электростатических) зарядов (частиц) создаёт вихреобразное механическую работу

Под действием центробежных сил, молекула начинает выбрасывать световое, тепловое, рентгеновское и магнитное излучение в зависимости от интенсивности прохождения электрических зарядов (напряжение на электродах)...

В центе вихревого движения образуется вакуум, который заставляет из пространства извлекать тепло, свет...
Как только при вихревом движении начинает выбрасываться тепловая энергия, происходит условия для того, чтобы молекула начинала в следствии термической эмиссии проводить (из пространства и в пространство) магнитные частицы (газы) находящиеся в металле.
Сама же относительно магнито-нейтральная молекула начинает собирать магнитные заряды в следствии их массы и инерции, и под действием тех же центробежных сил, от центра  к поверхности молекулы.
Поскольку магнитные заряды обладают относительно большой массой, размером - они обладают инерцией и после прохождения электрического заряда и магнитного тока, они способны удерживаться вдали от центра молекулы в вихревом положении. Сама же молекула под действием инерции продолжает излучать тепло и свет.

Именно такой процесс ,т.е. мощный импульс и вихревое действие кавитационной ... (бульки) заставляет производить тепловой энергии больше чем была затрачено на сам импульс. (механическую работу). Поэтому вихревые тепло-генераторы являются сверх-единичными генераторами.
Именно поэтому тепловые насосы, под действием тех же вихревых или центробежных сил становится проводниками тепла или холода демонстрируя свою сверх-единичность тепловой энергии к затраченной механической (вихревые свойства передачи из окружающей среды и в нее тепловой энергии).

Опять мо электрическим и магнитным полям

Поскольку большинству людей мало понятно с первого прочтения то, о чём я говорю с точки зрения электрического и магнитного поля, то я решил всё же провести цитату

Электрическое поле

Электрическое поле, согласно уравнениям Максвелла  и , может быть как потенциальным (обусловлено наличием электрических зарядов), так и вихревым (возникающим за счёт явления электромагнитной индукции), или комбинацией этих двух случаев. Потенциальное электрическое поле имеет интегральные кривые, которые начинаются на положительном заряде и заканчиваются на отрицательном; сила Кулона, действующая на пробный заряд, будет направлена по касательной к интегральной кривой. Силовые линии вихревого поля замкнуты, их плотность в точке пространства определяется величинойпроизводной от магнитной индукции по времени в этой точке, а направление задаётся правилом буравчика.

Магнитное поле

Cиловые линии магнитного полямагнита, визуализированные железными опилками.

Согласно уравнениям Максвелла  и , и пока неизвестны магнитные монополи,магнитное поле может возникать лишь в результате изменения электрической индукции. Отсюда следует, что магнитное поле является вихревым, а его силовые линии (линии магнитной индукции) всегда замкнуты, то есть дивергенциямагнитного поля везде равна 0.

Линии магнитной индукции могут быть наглядно визуализированы при помощи ферромагнитных порошков, помещённых в магнитное поле.

МАГНИТНОЕ ПОЛЕ МОЖЕТ ВОЗНИКАТЬ ЛИШЬ В РЕЗУЛЬТАТЕ ИЗМЕНЕНИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ИНДУКЦИИ

Итак, видео, и общая теория говорит о том, что электрическая энергия (заряды или заряженые частицы) текут по поверхности материалов, металлов, предметов, молекул, атомов...Это есть поверхностный заряд.
Но электрический заряд попадая на поверхность металлов (проводников) индуцирует в нём магнитное поле и возмущение магнитных зарядов (частиц), которые мы определяем как магнитная индукция.
Возмущение магнитных зарядов сопровождается возмущением магнитного поля, которое как магнитная подушка отталкивает от поверхности сами заряды.

Поскольку магнитное поле вихревое, оно заставляет поверхностные электричесчкие разноимённые заряды совершать вихревое движение (винтообразное), этим самым как магнитные так и электрические заряды будут как бы тормозится, и это торможение будет определяться магнитными свойствами материала, проводника (количество витков, магнитная проницаемость материала и т.д.)

Фото атома учёных из УФТИ

Вот сами фото.
Видно, что атомы имеют волновые свойства (интерференция волн).
Правее фото углерода.
Фото подтверждают волновые теории квантовой физики.

В голову приходит то, что есть две силы, силы радиальные и силы действующие между средой и центром.

Магнитная индукция

Как и в искровом разряде мы видим, что плазма - это набор перемещающихся электрически заряженных частиц в сторону магнитно заряженных...

Поскольку искровой заряд показатель того, что в проводнике (в том числе на его поверхности)
протекают газы, такие же процессы происходят и в индуктивностях.

Вначале протекают лёгкие и быстрые электрические частицы устанавливающие взаимосвязь ( условно между клеммами источника питания). Это движение зарядов называется тёмный.
По мере того, как начинают протекать более тяжёлые электрические частицы, молекулы (газов?) начинают производить своё вращательное движение и начинает производится тепло.
По мере того, как центр молекул (газа?) начинает из центра выбрасывать тепло, начинает постепенно выделяться магнитные частицы (газы), т.е. частицы с большей массой, большей инерционностью, с более проявленными магнитными свойствами и менее электрическими.

 

В процессе проявления тепловых процессов, проявление магнитных свойств теснее связано с магнитным полем пространства и теперь проявленное магнитное поле магнитных частиц начинает винтообразное движение, т.е. по вектору окружности, перпендикулярно проводнику.

Вихревое движение магнитных частиц и поля создают "магнитную подушку" для электрических частиц, и теперь их вектор приобретает не прямолинейную направленность  а винтообразную. Движение магнитных и электрических частиц вдоль проводника замедляется.
Это замедление мы называем реактивным сопротивлением.

Теперь посмотрите этот ролик на 12 минуте